    \be
        \item Le conducteur, de résistance $R$ et traversé par un courant d'intensité $I$, reçoit une puissance :
        \[\mc{P}=RI^2<\mc{P}_{\text{max}}\Rightarrow I^2<\frac{\mc{P}_{\text{max}}}{R}
            \Rightarrow I<\sqrt{\frac{\mc{P}_{\text{max}}}{R}}.
        \]
        Ainsi, l'intensité $I$ ne doit pas dépasser la valeur maximale :
        \[I_{\text{max}}=\sqrt{\frac{\mc{P}_{\text{max}}}{R}}=\sqrt{\frac{0,5}{100}}
            \Rightarrow I_{\text{max}}\simeq 7,1.10^{-2}\text{ A}=71\text{ mA}
        \]
        sans quoi la puissance reçue par ce conducteur ne peut plus être évacuée par effet Joule : sa température augmente jusqu'à sa
        détérioration.
        \item La loi d'Ohm relie la tension $U$ aux bornes du dipôle à l'intensité $I$ : ${U=RI}$. Notamment, l'inégalité ${I<I_{\text{max}}}$
        montre que :
        \[U=RI<RI_{\text{max}}
        \]
        c'est-à-dire que $U$ admet aussi une valeur maximale :
        \[U_{\text{max}}=RI_{\max}\simeq 100\times 7,1.10^{-2}\Rightarrow U_{\text{max}}\simeq 7,1\text{ V}.
        \]
    \ee
